Сварка в машиностроении: Справочник в 4-х т. Т. 1
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 292 293 294 295 296 297 298... 501 502 503
|
|
|
|
Нагрев металла 295 Количество теплоты пропорционально сварочному току, времени нагрева и зависит от свойств свариваемого и электродного металлов [8]. Однако доля этой теплоты в общем балансе энергии обычно не превышает 5—10%. Роль собственных сопротивлений как источников тепла возрастает при больших FCB, большой длительности протекания тока, сварке металлов с большим сопротивлением и т. д. В зависимости от времени нагрева (длительности импульса) условно различают жесткие и мягкие режимы. Жесткие режимы характеризуются мощными импульсами тока малой продолжи p=const=WO% 100% тельности (обычно 0,1 с при точечной сварке толщин 1—4 мм) при относительно небольших деформациях и существенной роли контактных сопротивлений. Температурное поле определяется при этом в основном тепловыделением (распределением плотности тока). Мягкие режимы отличаются значительной длительностью протекания тока в условиях интенсивного теплообмена в самих деталях и между деталями и электродами. В этих условиях значительное развитие получают процессы пластической деформации металла. Тепловыделение в объеме металла определяется электрическим полем, которое описывается полями напряжений и плотностей тока [8]. Для контактной сварки в общем случае характерно неравномерное электрическое поле, что объясняется действием следующих факторов: геометрического фактора, связанного с геометрией соединения и схемой токоподвода, с ограниченностью размеров микроконтактов и контактов электрод — деталь по сравнению с размерами деталей, односторонним подводом тока, шунтированием и т. п. ; температурного фактора, проявляющегося в обтекании током более нагретых участков, отличающихся пониженной проводимостью в условиях неравномерного температурного поля и поля сопротивлений; магнитоэлектрического фактора, определяемого поверхностным эффектом, эффектом близости и т. д. Иллюстрацией влияния первого фактора служит электрическое поле в равномерно нагретых деталях при точечной сварке (рис. 10). Электрическое поле симметрично относительно оси Z, и плотность тока / зависит от координат гиг. Наибольшая плотность тока в сечениях / и /// достигается вблизи границ контактов. В сечении // плотность тока около оси Z практически постоянна и быстро убывает за пределами контакта. Степень неравномерности поля зависит от dK/6. Например, при djb = 3,3 около 25% силы тока протекает вне поверхности цилиндра с диаметром основания dKf а при dK/6 = 5 лишь 15% силы тока. Рис. 10. Данные расчета на ЭВМ: а — характер электрического поля; б — распределения плотности тока по оси г при точечной сварке: dK = *эд = *дд!= 5,6 мм; б = 1,2 мм. Удельные сопротивления металла электродов и деталей соответственно 2 и 6 мкОм -см. Данные по / приведены в относи тельной форме: / = ir/icp, где / = / 2
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 292 293 294 295 296 297 298... 501 502 503
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
