Сварка в машиностроении: Справочник в 4-х т. Т. 1
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 501 502 503
|
|
|
|
24 Расчеты тепловых процессов при сварке Процессы распространения теплоты. Теплота местного источника, сосредоточенного на небольшом участке поверхности или в малом объеме изделия, сравнительно быстро нагревает металл до высокой температуры. Вследствие теплопроводности металла и теплообмена на поверхности теплота отводится от области приложения источника; местный нагрев до заданной температуры замедляется и снижается его эффективность. Располагая характеристиками источников теплоты, можно рассчитать процесс распространения ее в металле. Из принципа местного влияния теории теплопроводности следует, что характер распределения теплоты местного источника оказывает существенное влияние на температурное поле только в области, близкой к источнику. Поэтому температурные поля в изделии в области, удаленной от дуги, можно описывать с достаточной точностью, схематизируя характер распределения теплового потока дуги. Наиболее просто считать, что теплота источника сосредоточена в элементарном объеме: в точке, по отрезку прямой или по участку плоскости в соответствии с формой теплопроводящего тела. При более точных расчетах температуры в области, близкой к дуге, следует учитывать распределение потока дуги, описываемое нормальным законом (2). " Коэффициенты теплофизических свойств металла изделия, осредненные в расчетном интервале температур, обозначены: "К — коэффициент теплопроводности, "К кал/(см-с-°С); су — объемная теплоемкость, кал/(см3"°С); а =--коэффициент су температуропроводности, см2/с. Поверхностный теплообмен изделия с окружающим воздухом характеризуется коэффициентом теплообмена а, кал/(см2-сС). Процесс распространения теплоты при сварке можно разделить на три стадии: теплонасыщение, когда температуры в поле, перемещающемся вместе с источником теплоты, продолжают нарастать; предельное квазистационарное состояние, когда подвижное поле практически устанавливается; выравнивание температуры по окончании сварки. Наплавка дугой валика на массивное изделие описывается схемой точечного источника теплоты q, кал/с постоянной мощности, равномерно и прямолинейно перемещающегося по поверхности полубесконечного тела со скоростью v, см/с (рис. 4). Температура предельного состояния процесса, отнесенная к подвижным координатам XYZ, связанным с источником О, выражается соотношением -£*+"].О) где R2 = х2 + у2 + 22. Изотермические поверхности вращения вокруг оси перемещения значительно сгущены впереди источника и разрежены в области, пройденной источником. С приближением к точечному источнику расчетная температура неограниченно возрастает. Дуговая сварка листов встык (однопроходная) описывается схемой перемещения линейного источника теплоты по бесконечной пластине с теплоотдачей на поверхности и с полным выравниванием температуры по толщине б, см. Температура предельного состояния процесса, отнесенная к подвижным координатам, выражается соотношением Г^-Б^а?(-Е)*'(*й)'(4) 8A.cc где v2= 14--.—гг-о— критерий влияния теплоотдачи; г2 = х2 -fу2; К0 (и) —. (vcy)* о функция Бесселя от мнимого аргумента второго рода нулевого порядка.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 501 502 503
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
