Сплавы с эффектом памяти формы

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Сплавы с эффектом памяти формы

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 40 41 42 43 44 45 46... 216 217 218

	 При постоянном давлении (1.44) Следовательно, при постоянном давлении свободная энергия кристал­ла G* определяется двумя независимыми переменными — Т и F. Можно рассмотреть равновесное состояние исходной и мартенситной фаз при температуре Т под действием силы F. На рис. 1.26 рассмотрен случай Рис. 1.26. Схема, иллюстрирующая соотношени» !»;ежду внешней силой и темпер.. рой в состоянии термо­динамического равновесия исходной и мартенситной фаз равновесия этих фаз при изменении T-+T + dT и F -*F +dF. В этом случае Г и F не являются независимыми. Из уравнения (1.45) изменение этих переменных ограничивается условием (1.46) Поэтому (1.47) Если обозначить площадь поперечного сечения кристалла А, то F/A = = о. Учитывая, что AI/I = е, ур. (1.47) можно представить в виде (1.48) где AS, АН — изменение указанных величин на единицу объема. Это уравнение соответствует уравнению Клаузиуса — Клапейрона, характе­ризующему соотношение между температурой и давлением при фазовом превращении первого рода с той лишь разницей, что давление заменено на одноосное напряжение, а знак правой части изменен с положитель­ного на отрицательный. Следовательно, уравнение (1.48) можно рас­сматривать как уравнение Клаузиуса—Клапейрона, соответствующее фазовому превращению первого рода под воздействием одноосного напряжения. 46 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу