Суперсплавы II: Жаропрочные материалы для аэрокосмических и промышленных энергоустановок. Книга 1
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 54 55 56 57 58 59 60... 190 191 192
|
|
|
|
дает существенного вклада в механизм упрочнения. Более вероятно, что размерное несоответствие служит движущей силой роста и слияния частиц у '-фазы. Высокое размерное несоответствие и связанная с ним высокая энергия поверхностного натяжения по границе раздела частицы и матрицы могут снизить стабильность выделений у'-фазы даже в отсутствие внешнего приложенного напряжения. Коль скоро приложенное напряжение снижает размерное несоответствие, оно способствует стабилизации преципитата, особенно в тех случаях, когда ось приложения нагрузки не совпадает с напряжением 111. Со своей стороны, Декер сам [3] и совместно с Михали-зиным [42] настаивает, что высокое размерное несоответствие может сопровождаться заметным повышением максимального уровня прочности, достигаемого в результате старения. Увеличение размерного несоответствия с 0,2 до 0,8 % сопровождалось удваиванием пиковых значений твердости ряда тройных сплавов на основе системы N1—А1. Эти данные находятся в согласии с теорией Джеролда и Хэберкорна [31]. Другие авторы [52] обнаружили превосходное согласие модели Брауна—Хэма [22] с результатами испытаний монокристаллов системы N1—12 % (ат.) А1 в условиях сжатия при температурах от —196 до —100 °С. Заметного изменения величины Ат в этом температурном интервале не обнаружили, хотя степень размерного несоответствия существенно изменяется с температурой. Поэтому пришли к выводу, что вклад в упрочнение со стороны когерентных искажений в данной системе незначителен. Поскольку связь между когерентными искажениями и низкотемпературной прочностью на разрыв несомненно существует, оптимальное сопротивление ползучести достигается при полном отсутствии размерного несоответствия. На рис. 3.11 показано, что при отсутствии размерного несоответствия у сплавов на основе системы N1—Сг—А1 долговечность в условиях ползучести достигает максимума при 700 °С и напряжении 146 МПа [53]. Подтверждая эти результаты [54], усматривают причину подобного поведения сплавов в том, что низкому размерному несоответствию отвечает высокая стабильность фаз. Не очевидно, однако, что аналогичные результаты были бы получены у более прочных сплавов или при более высоких температурах. И действительно у сплавов с высокой объемной долей упрочняющей фазы 114 (/=0,68) время до разрушения возрастает с увеличением степени размерного несоответствия [55]. Как бы то ни было, теория Джеролда—Хэберкорна должна быть применима при температурах достаточно низких, чтобы рост у'-фазы оказался невозможным. 3.5. Дисперсионное твердение (старение) сплавов на основе Со Предварительные исследования морфологии и кинетики роста преципитата Со3Т1 в бинарных сплавах системы Со—14 свидетельствуют о большом сходстве этих характеристик с таковыми у бинарных сплавов N1—А1 [56]. Сплавы Со3№ и №3А1 проявляют сходную температурную зависимость сопротивления пластическому течению [57]. Следовательно, упрочнение в сплавах на основе Со может иметь ту же природу, что и упрочнение частицами у'-фазы. Сплавы Со с 7,5 и 10 % (ат.) Т1 подвергали старению до выделения соответственно 22 и 40 % (об.) частиц кубической формы [57] с плоскостью габитуса {100} и размерным несоответствием ~1 %. Свойства этих сплавов сопоставили со свойствами однофазного сплава Со—2 %Т1, имея в виду, что по составу он соответствует матрице других кобальтовых сплавов. На рис. 3.12 представлена свободная диаграмма, на которой эти результаты обобщены1. Их можно рассмотреть совместно с некоторыми данными по сплавам системы N1—А1 [15]. Результаты обоих исследований согласованы в отношении различий по скорости деформации. Сплавы на основе Со явно ведут себя аналогично сплавам на основе N1, а сопротивление течению у сплавов обеих систем не зависит от температуры, если частицы перерезаются парными дислокациями. К тому же при 700 °С величины сопротивления течению у сплавов Со—7,5% (ат.) Т1 и N¡—14 % (ат.) А1 примерно те же, что и у соединений Сб3Т1 и №3А1. Однако у сплава Со—7,5% (ат.) Т!, состаренного при 700 °С в течении 50 ч, сопротивление пластическому течению резко падало с ростом температуры испытания 500 °С, хНа рис. 3.12 приведены сведения, касающиеся только сплавов Со. В переводе ошибка устранена, но полностью сохранена авторская трактовка и приведена ссылка [15] на упоминаемое исследование сплавов Прим. перее.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 54 55 56 57 58 59 60... 190 191 192
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
