Суперсплавы II: Жаропрочные материалы для аэрокосмических и промышленных энергоустановок. Книга 1
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 45 46 47 48 49 50 51... 190 191 192
|
|
|
|
Верхний предел этой доли применительно к возрастающему прогибу дислокаций устанавливается условием г5 = Т/т0 при Ь=Ь5. Иными словами, в точке оровановского прогиба дислокации имеем: (3.18) 2г5 г 4П1 При этой критической и более высокой доле сопротивление срезу частицы становится равным: Т1=(Уо/Ь)(4//тг)1/2.(3.19) Чтобы рассекание (сдвиговая деформация) частицы продолжалась, это напряжение должно быть меньше оровановского напряжения прогиба дислокации (см. ниже). Нижний предел величины 2г5/Ь^ [см. (3.17)] определяется значением для абсолютно прямолинейной дислокации и соответствует материалу с очень мелкими частицами, то 2г;/Ь=/, г^пТ//4у0, т=/Уо/Ь.(3.20) Рассмотрим теперь, каким образом парная дислокация в сверхрешетке взаимодействует с частицами. Расчеты в этом случае выполняют по принципам, выработанным Гляйтером и Хорнбогеном [21], но используют уравнения, предложенные другими авторами [20], [22]. В то время как первая дислокация просто вызывает сдвиговую деформацию частиц (см. рис.3.5), вторая дислокация увлекается вперед теми АРВ, которые остаются во всех частицах, перерезанных первой дислокацией. При условии, что обе дислокации одинаковые по форме, а расстояние х между ними достаточно мало, но больше г5, вторая дислокация может располагаться вне всех этих частиц. Такое положение возможно, когда длительность старения велика. Следовательно, в состоянии равновесия полное напряжение т продвигающее вперед вторую дислокацию, уравновешивается отталкивающей силой, действующей между этими двумя дислокации, т.е. хпЬ=ОЬ2/2пкх, 96 (3.21) где т теперь равно приложенному напряжению т (£=1—у) для краевых дислокацией и к=1 для винтовых). В связи с присутствием второй дислокации напряжение, действующее на первую дислокацию т =2т. Используя уравнение (3.18), выразим условие, необходимое, чтобы первая дислокация смогла вызвать сдвиговую деформацию частиц: т=--= — =--•(3-22) II 26 £ 2Ь { К ) Ь И В этом случае напряжение, необходимое для перерезания частиц, составляет лишь половину того вычисленного значения, которое требуется при перерезании частиц едиными (целыми) дислокациями [см. (3.19)]. Обычно вторая дислокация все-таки входит в контакт с АРВ и по форме оказывается практически прямолинейной. Чем большее число АРВ пересекает вторая дислокация, тем менее эффективны частицы второй фазы как препятствия. Следовательно, обращаясь к рис. 3.5 и принебрегая любой вновь образованной поверхностью раздела частица—матрица, образованной в результате сдвиговой деформации частиц, получим следующие выражения для равновесия сил: хЬ+(ОЬ2/2пкх)-(70^1/Ь1)=0.(3.23) для первой дислокации и хЪ+(7оап/Ьи)-(ОЬ2/2пкх) = 0.(3.24) для второй дислокации. Решая совместно уравнения (3.23) и (3.24), получим уравнение для напряжения, действующего на первую дислокацию в направлении ее движения: 2хЬ+7о(с1п/кп)=70с11/Ь1.(3.25) Поскольку в процессе сдвиговой деформации частицы под действием первой дислокации вторая дислокация оказывается прямолинейной, можно заменить дробь ^дАд уравнением 4 Зак. 109197
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 45 46 47 48 49 50 51... 190 191 192
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
