Суперсплавы II: Жаропрочные материалы для аэрокосмических и промышленных энергоустановок. Книга 1
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 41 42 43 44 45 46 47... 190 191 192
|
|
|
|
Р = хсЬЬ. (3.6) Согласно оценкам Фриделя [8] Ь= (6Ь3/тсс)1/з, так что тс = т0 + (С\е'с ае|з/2с1/2)/г,(3.7) где X = 1320; т0— приведенное критическое напряжение сдвига для чистого металла. Лабуш [9] применил модель Фляйшера к сплавам более высокой концентрации, воспользовавшись другим типом статистического усреднения сил взаимодействия между растворенными атомами и дислокациями и получил уравнение: тс = т0 + О4/зс2/з/550.(3.8) Хотя Фляйшером для сплавов на медной основе получено некоторое согласие экспериментальных данных с уравнением (3.7), данные для монокристаллов пластичных сплавов на основе Аи, Ag и Си отвечали точнее расчетам при с2/з, т.е. при использовании уравнения (3.8) [7]. Ближний порядок Концентрированные твердые растворы склонны к образованию весьма заметного ближнего порядка. Для сдвигообразования в кристалле, где существует ближний порядок, требуется дополнительная энергия. Это выражается в повышении напряжения пластического течения сплава. Энергия, связанная с возникновением ближнего порядка в двойном твердом растворе, выражается как Е5 = ЫХс (1-е) уе,.(3.9) где N — количество атомов в кристаллической решетке; X-координационное число (для решеток г.ц.к. г = 12), с-молярная доля растворенного элемента; у = УАВ --®£(уАА-Увв)энергия взаимодействия (УАВ и т.д. -значения энергии взаимодействия различных атомных пар) и а5коэффициент ближнего порядка, который можно определить экспериментально. 88 Энергия, необходимая для нарушения ближнего порядка в пределах единицы площади плоскости скольжения, есть Е5 = (8/3)1/2с(1 фа,/а2.(3.10) Приравняв эту величину работе тЬ, затрачиваемой на перемещение дислокации, получим необходимое для этого сдвиговое напряжение т = 1б(2/3)1/2с(1 с)уа,/а3.(3.11) Поскольку все члены уравнения (3.11) не зависят от температуры, можем считать, что ближний порядок обеспечивает атермический рост напряжения пластического течения. Правда, а5 возрастает с уменьшением температуры отжига. Поэтому компонента напряжения течения, за которую ответственен ближний порядок, чувствительна к термической предыстории материала. Было высказано предположение [11], что в никельхромо-вых сплавах ближний порядок возникает при содержании хрома около 20-25% (по массе). Такое содержание Сг(22 %) достигнуто в сплавах хастеллой X и инконель 625. К ним близки и другие сплавы, содержащие 7'-фазу, например серия сплавов типа нимоник (19,5 % Сг). Следовательно, в таких сплавах возможно упрочнение, связанное с существованием ближнего порядка. 3.2. Дисперсионное твердение (старение) сплавов на никелевой основе Свойства сплавов системы у—у' Прочность дисперсионнотвердеющих суперсплавов на никелевой основе в подавляющей степени обеспечивается такими когерентными стабильными интерметаллидными фазами, как у'[№3(А1, ТО и /' [N¡/N0, А1, ТО]. Другие фазы, например бориды и карбиды, объемная доля которых невелика, дают небольшое дополнительное упрочнение при низких температурах. Однако их влияние на свойства границ зерен может сопровождаться значительным изменением скорости пол 89
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 41 42 43 44 45 46 47... 190 191 192
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
