Суперсплавы II: Жаропрочные материалы для аэрокосмических и промышленных энергоустановок. Книга 1
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 142 143 144 145 146 147 148... 190 191 192
|
|
|
|
предположение Паулинга приводит к выводу, что магнитный момент составит 0,66 для Ni, 1,66 для Со и 2,22 для Fe. При измерениях получили соответственно 0,61, 1,71 и 2,22. В прошлом было обычной практикой рассматривать тот или иной элемент в свете присущего ему числа электронных дыр Nv, хотя он и не относился к числу элементов первого длинного периода; полагали при этом, что данное число остается неизменным в пределах данной группы периодической системы. Например, W эквивалентен Сг, поскольку у обоих Nv=4,66. Следовательно, можно составить набор элементов для расчетов интересующего нас суперсплава, которые характеризуются числами электронных дыр, представленными в табл. 8.2. Таблица 8.2. Вероятные числа электронных дырок у переходных элементов* ПериодГруппа ГруппаГруппа VIII А VIAVIIA Первый длинный период Сг(4,б6) Mn(3,66) Fe, 2,22 Со, 1,71 Ni, 0,61 Второй длинный период Мо(4,66) Тс(3,66) Ru(2,66) Rh(l,66) Pd(0,66) Третий длинный период W(4,66) Re(3,66) Os(2,66) Ir(l,66) Pt(0,66) Числа в скобках — результат экстраполяции и оценок, выполненных только на основе оригинальных прогнозов Pauling [15]. Числа для Fe, Со и Ni определены с помощью измерений магнитного несоответствия. Некоторое сомнение по поводу справедливости этой схемы порождают выводы Юм—Розери [16], показавшего, что сжимаемость хрома характеризуется числом 0,6, молибдена — 0,36, а вольфрама — 0,30. Это свидетельствует о более сильной связи у ДУ, нежели у Мо и Сг, и показывает, что эффективная валентность у Сг должна быть меньше, чем у Мо или \У, а число — больше у Мо и чем у Сг. Имеющихся в распоряжении литературных данных недостаточно, чтобы можно было утверждать или отрицать справедливость этого заключения. Но проводя эмпирические расчеты по системе ФАКОМП и при этом принимая, что все числа электронных дыр в пределах одной группы периодической таблицы действительно одинаковы, то и дело сталкиваются с трудностями, наводящими на мысль, что на самом деле величина N1, в пределах одной и той же группы элементов периодичес-290 кой системы может не быть постоянной. В дальнейшем это положение будет рассмотрено дополнительно. При изучении температурной зависимости было показано, что выше точки Кюри число вакансий Ъй электронов не изменяется с температурой, хотя тепловые эффекты вызывают перераспределение электронных вакансий между положительными и отрицательными спинами, приводя тем самым к нулевому магнитному моменту (потере магнетизма). Следовательно, в определенном интервале температур можно пользоваться одним и тем же значением Л\,. 8.5. Корреляция теории электронных дырок с фазовым составом сплавов Авторы первых исследований 1950-х гг. [18-29] пытались установить корреляцию условий появления сг-фазы в двойных и тройных системах сплавов. Еще раньше было высказано предположение, что сг-фаза — электронное соединение, поэтому сочли возможным охарактеризовать диапазон существования о" фазы расчетом среднего числа электронных дырок для твердорастворной матрицы, образованной определенными компонентами. С этой целью для систем Сг—Со—Ре, Сг—Со—Мо и Сг—N1—Мо воспользовались уравнением Л^=4,66(Сг+Мо)+3,66(Мп)+2,66(Ре)+1,7(Со)+0,61(№),(8.1) где коэффициенты представляют собой числа для элементов, символы которых помещены в круглых скобках при каждом из этих коэффициентов, а сами символы требуют подстановки соответствующего содержания этого элемента в % (ат.). Пришли к выводу, что искомый диапазон составов можно характеризовать числами от 3,16 до 3,66. В дальнейшем эмпирически приняли значение УУУ для Мо равным 5,6, сузив диапазон до 3,35—3,68. Это исследование стало первым важным шагом: используя величину ЛГ„, вычислили диапазон составов С-фазы. В другой ранней серии важных исследований [22, 23] было сделано предположение, что применительно к структуре ог-фазы зоны Бриллюена определяются электронной плотностью.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 142 143 144 145 146 147 148... 190 191 192
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
