Из рис. 54 видно, что при
определенной силе тока или напряженности магнитного поля магнитная
проницаемость достигает довольно высокого и резко выраженного
максимума, который быстро падает при меньшей силе тока и более плавно
с возрастанием силы тока, асимптотически приближаясь к
постоянному значению с дальнейшим повышением тока. Следует иметь в
виду, что при этом не учитывается влияние температуры заготовки, а
она также меняется при изменении силы тока, поэтому приведенная кривая
зависимости от силъг тока имеет ограниченное значение.
При электроконтактном нагреве
стальных заготовок магнитная проницаемость находится, как правило,
далеко от максимума кривой рис. 54. Поэтому изменение магнитной
проницаемости от силы тока при электроконтактном нагреве не учитывают,
принимая ее постоянной для соответствующего интервала
температур.
От магнитной проницаемости
зависит и тепловая энергия, выделяемая в стали вследствие перемагничивания
(так называемая теплота от гистерезиса), в то время как в элементах
конструкции, как уже указывалось они имеют отрицательные
последствия, — в нагреваемой заготовке, напротив, положительные.
Теплота от гистерезиса идет на нагрев заготовки.
Энергия (Вт), выделяемая в
заготовке вследствие гистерезиса, может быть вычислена по формуле
Штейнметца
(32)где k —коэффициент Штейнметца,
зависящий от свойств материала нагреваемой детали; В — максимальная индукция;
f — частота
перемагничивания; V
— объем материала
