Электроконтактный нагрев металлов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Электроконтактный нагрев металлов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 61 62 63 64 65 66 67... 164 165 166

	 Для упрощения расчетов неравномерное распределение пере­менного тока заменяют током постоянного значения, равным то­ку на поверхности заготовки и по тепловому эффекту равному неравномерно распределенному току. Этот ток постоянного зна­чения распределен в периферийном слое определенной толщины, называемой глубиной б проникновения тока. Глубину проникновения тока определяют по формуле (31) где р2 — удельное электросопротивление; f — частота тока; |д,е— относительная магнитная проницаемость материала. Из формулы (31) следует, что глубина проникновения тока обратно пропорциональна корню квадратному из магнитной про­ницаемости. Значит, магнитная проницаемость влияет, и часто очень существенно, на указанные выше характеристики (мощ­ность, силу тока, напряжение). При исследовании характера и степени указанного влияния вопрос осложняется своеобразной зависимостью магнитной про­ницаемости ре от температуры и силы тока. Так как зависимость магнитной проницаемости от температуры более сильная, то из­менение соответствующих характеристик заготовки и нагрева­тельной установки в процессе нагрева определяется преимущест­венно характером изменения магнитной проницаемости от тем­пературы и в меньшей степени от силы тока. Влияние силы тока на магнитную проницаемость нагревае­мой заготовки и на характеристики режима нагрева следует учи­тывать при очень малых скоростях нагрева. Магнитная проницаемость до температуры точки Кюри, раз­личная для различных материалов, почти не изменяется или из­меняется незначительно [23, 55, 62]. При переходе через интер­вал температуры, близкий к температуре потери материалом магнитных свойств (точка Кюри), магнитная проницаемость быстро падает до 1 (рис. 53). Отсюда напрашивается такой вывод, что и указанные выше характеристики, зависящие от магнитной проницаемости, претерпевают аналогичные измене­ния, когда заготовка достигает температур, близких к темпе­ратуре точки Кюри. Однако это не так — изменение характери­стик происходит плавно во всем диапазоне температур нагрева. Указанный вывод можно объяснить следующим образом: при промышленной частоте тока явление скин-эффекта сравнительно слабо выражено; процесс электроконтактного нагрева протекает при сравнительно большой силе тока, а следовательно, при ма­лых значениях магнитной проницаемости; на изменение характе­ристик кроме магнитной проницаемости влияют и другие факто­ры, в частности удельное электросопротивление р2 стали, кото­рое сравнительно быстро возрастает в интервале температур, включающих температуру точки Кюри. rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу