Электроконтактный нагрев металлов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Электроконтактный нагрев металлов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 20 21 22 23 24 25 26... 164 165 166

	 зависящего от места положения сечения относительно краевой плоскости контакта; 2) в местах контактирования зоны с токоподводящими контактами 'в переходном слое выделяется тепловая энергия, количественно зависящая .•■ет силы тока * и значения переходного контактного сопротивления. Эта энер­гия вследствие теплопроводности только частично отводится контактом, часть lee рассеивается в заготовке, 3) в плоскости поперечного сечения, проходящей через краевую грань-токоподводящего контакта, в процессе нагрева могут наблюдаться потоки ^теплоты из открытой части (зоны) в подкоитайтную или, наоборот, из под­контактной в открытую, особенно в начальный период нагрева, в зависи­мости от температур той или другой зон; 4) наиболее существенным тепловым процессом для подконтактной зоны является тепловой обмен с токоподводящим контактом так как ои зависит »Ьт многих физических факторов процесса, геометрических параметров заго-. товки и контакта, а также от параметров конструктивных элементов устройства. В общем случае распределение температур по длине открытой и под-^контактной зоны заготовки, нагреваемой электрическим током, описывается приведенными ниже основными неоднородными дифференциальными уравне­ниями теплопроводности в частных производных второго порядка с правой частью с неоднородными граничными условиями. Для открытой зоны справедливо уравнение (6) краевые условия к нему ^где t — температура; х— текущая координата вдоль оси открытой части -заготовки; т — время нагрева; а — коэффициент температуропроводности е*6 и с — функции тока, удельного электросопротивления и других факторов, не зависящие от координаты х и времени т; tKl—температура ко ца откры­той части заготовки; /— длина нагреваемой зоны. Уравнение теплопроводности для подконтактной чоны (7) краевые условия к нему ■—ограничена при х=1, здесь Ь, Ьг, Ci и ск — функции от различных факторов, не зависящие от х ■ и т. Для решения уравнений (6) и (7) воспользуемся методом операцион­ных исчислений в форме преобразований Лапласа [9, 11, 24, 46, 50, 60] [Тогда уравнения (6 и 7) будут иметь такой вид: \ для открытой зоны ; (8) для подконтактной зоны (9) rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу