Теория термической обработки металлов. Учебник
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 247 248 249 250 251 252 253... 389 390 391
|
|
|
|
свободная энергия одной фазы всегда больше, чем у смеси фаз тОгО же среднего состава (например, Р1 Р2). Если каким-либо путем при температуре Т3 получен неустойчивый твердый раствор, то он должен распадаться на смесь двух твердых растворов, имеющую меньшую свободную энергию. Этот распад может идти двумя принципиально разными путями. 1, Спинодальный распад Рассмотрим изотермический распад термодинамически неустойчивого твердого раствора со свободной энергией Fx в сплаве состава С0 (рис. 135). Конечное равновесное состояние со свободной энергией F2 F~i не может сразу возникнуть, так как маловероятно, чтобы в результате флуктуации в твердом растворе состава С0 имелось много областей равновесных составов Са и Сь, далеких от С0. Более вероятно, что вначале в результате флуктуации возникнут области с составами,, например Ср и Cq, близкими к исходному составу С0. При этом свободная энергия уменьшится до величины F3 Fj. В рассматриваемом сплаве любое сколь угодно малое расслоение по составу неустойчивого твердого раствора будет приводить к уменьшению свободной энергии и, следовательно, для начала распада не требуется образования критических зародышей. Поэтому такой распад, называемый спинодальным, сразу охватывает весь объем исходной фазы. Увеличение концентрационного расслоения должно приводить к непрерывному понижению свободной энергии (см. серию прямых на рис. 135) до тех пор, пока не установится равновесная разность концентраций Са—Сь. Спинодальный распад при данной температуре может идти во всех сплавах, состав которых находится в области участка кривой свободной энергии, обращенного вогнутостью вниз, т. е. там, где (d2F/dC2)0. Этот участок ограничен точками перегиба St и S2, в которых (д2 Fid С2) = 0 (см. рис. 134, б). Такие точки называют спинодальными. При повышении температуры спино-дальние точки 5t и 52 на изотермических кривых свободной энергии постепенно сближаются и, когда температура достигает критической (К на рис. 134, а), перегибы исчезают — кривая свободной энергии во всех участках обращена вогнутостью кверху l(d2F/dC2) 0]. Если на диаграмме состояния при разных температурах отметить составы, отвечающие спинодальным точкам ^например, Si и Si на рис. 134, а), V 1 у Рис. 135. Схема к объяснению спи-нодального распада в сплаве Со в системе с непрерывным рядом твердых растворов
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 247 248 249 250 251 252 253... 389 390 391
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
