Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 258 259 260 261 262 263 264... 295 296 297
|
|
|
|
Рис. 8.14. Изменение температуры по оси. проходящей через центр источника, перемещающегося со скоростью V ^ 20 Рассчитанное по этой формуле распределение температур по оси z при V = 20 показано на рис. 8.14. Видно, что на глубине z = 0.5г^ повышение температуры от действия источника пренебрежимо мало. Толшина стенки электрода обычно превышает 0.5г^, поэтому при v У 20 можно пользоваться формулами, полученными для полубесконечного тела. Приведем формулу (8.2) в размерном виде 2'2а 3 тг vr^ 2^ Ja 3/4 X т. (8.4) Из полученного выражения видно, что температура слабо зависит от силы тока и сильно зависит от плотности тока. Она может быть уменьшена до допустимого значения за счет создания необходимой скорости перемещения источника. 8.3.3. Определение температуры нагрева стенки охлаждаемого электрода от предварительных пробегании дуги по поверхности электрода В условиях плазмотрона электрическая дуга движется по окружности, как показано на рис. 8.15. Диаметр электрода D, а также коэффициент конвективного теплообмена на внутренней стенке электрода а будем считать заданными. 260
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 258 259 260 261 262 263 264... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
|
|
|
