Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 240 241 242 243 244 245 246... 295 296 297
|
|
|
|
клсивали к боковым поверхностям электродов. На длине около 100 мм экраны имели такую форму поперечного сечения, что касались боковой поверхности электрода острой кромкой, как показано на рис. 8.1, поэтому утечки теплоты были незначительными. При давлениях 8 МПа и более пе1юпластовые экраны быстро разрушались, в дальнейшем они были заменены асбоцементными. Посредине электрода заделывалась хромель-копелевая термопара из тсрмоэлсктродов диаметром 0,2 мм. В результате однократного пробегания дуги температура электрода повышалась на АГ. По повышению температуры определялось количество теплоты, отданной в электрод, cpFAT (сирсоответственно удельная теплоемкость и плотность меди, F площадь поперечного сечения электрода). После достижения максимальной температуры показания термопары изменялись незначителыю в течение нескольких секунд, что позволяло считать утечки теплоты малыми. Зная скорость перемещения дуги, которая измерялась в каждом опыте, можно определить тепловой поток в электрод: Q = cpFATv, Если теплота от дуги идет только через приэлектродные пятна, что связаью с переносом зарядов, а плотность тока не зависит от силы тока, то теплота, поступающая в электроды, пропорциональна силе тока дуги. В этом случае удобно ввести вольтовый эквивалент теплоты Результаты обработки экспериментов при различных давлениях представлены на рис. 8.2. Каждая точка получена осреднением четырех экспериментальных значений. При давлениях до 1 МПа расстояние между электродами составляло 15 мм. При давлении 8 МПа расстояние пришлось уменьшить до 3 мм, так как дуга горела неустойчиво. При увеличении скорости движения дуги и увеличении давления количество теплоты, поступающей в электрод, заметно увеличивалось, что связа1Ю с ростом конвективной составляющей теплового потока. Считая, что на единицу площади электрода шириной 6 = 0,9 мм и 6 = 2 мм поступает одинаковое количество теплоты, связанной с конвекцией и излучением, мож1Ю записать, например, для катода А(/. = ifeft + At/ :АУ = kb^ + At/ . 1 1к2 2к 242
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 240 241 242 243 244 245 246... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
