Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 219 220 221 222 223 224 225... 295 296 297
|
|
|
|
и/к-10^ 0,^ О 1 г 3 т о 1 1 3 т Фг) Рис. 7.14. Напряжение, сила тока, энтальпия на оси и условный радиус дуги в функции времени: i т 1000 А: г 1 см Переходим к рассмотрению результатов нелинейной теории при = 1 см и = 1000 А. Из рис. 7.14, а видно, что кривая и(т) практически совпадает с аналогичной кривой, полученной при расчете по линейной теории при 6 = 6. В то же время кривая и ik^ значительно отличается от нее в первой части полупериода (рис. 7.14, в). Это объясняется тем, что для пересчета и в и при полученных значениях (рис. 7.14, б) используется падающий участок кривой k^(h) (см. рис. 7.12). Таким образом, вместо сглаживания, как было при / = 1... 100 А, пик зажигания возрастает (рис. 7.14, в). От-ш сюда следует, что при больших токах, когда энтальпия на оси в течение всего полупериода выше, чем энтальпия, соответствующая максимуму кривой k^ih), линейная теория дает истинную кривую и(т). На 221
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 219 220 221 222 223 224 225... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
