Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 213 214 215 216 217 218 219... 295 296 297
|
|
|
|
грубыми, в данном разделе учтем существенно нелинейные зависимости р(Л) и а(Л) (нелинейная теория). Учет конвекции, т.е. радиального движения газа, обусловленного изменением плотности газа по радиусу и во времени, значительно усложняет расчет, так как в этом случае пришлось бы решать полную систему нелинейных уравнений газовой динамики. Поэтому, как и ранее, пренебрежем соответствующим конвективным членом в уравнении энергии, а затем, вычислив изменение профиля Э1ггальпии по радиусу и по времени, оценим величину конвективного переноса теплоты по сравнению с молекулярной теплопроводностью. Рассмотрим следующие вопросы. 1. Насколько сильно влияет нелинейный характер зависимостей р(Л) и а(Л) на результаты расчета дуги переменного тока? 2. Как меняется во времени профиль энтальпии и соответственно некоторая условная зона проводимости (условный радиус дуги)? 3. Согласуются ли между собой результаты расчетов по линейной и нелинейной теориям? Для ответов на эти вопросы необязательно задавать точный вид зависимости р(Л), поскольку речь идет, в первую очередь, о качественных результатах. Поэтому запишем уравнение состояния газа в виде р = р[(1 1/к)Л] ^ и примем 1 1/к = const, т.е. при р = = const р ^ h \ Такая аппроксимация р(Л) позволяет существенно уменьшить время численного расчета. Перейдем теперь к зависимости а(Л). Анализ показал, что для различных газов она хорошо аппроксимируется следующим выражением: а = (а^Л + а^[1 ехр(a^h^)l о где а , а^, а^, 7 константы, определяемые родом газа и значением давления. В этой формуле первый сомножитель отражает почти линейную зависимость а от Л при высоких энтальпиях, а второй сомножитель отражает сильный рост о при малых энтальпиях. Приведенная формула позволяет аппроксимировать реальные расчетные или экспериментальные кривые а(Л) с точностью не хуже 5 %. Излучение дуги не учитывается. Остальные допущения те же, что и в линейной теории. Рассматривается наиболее простая электрическая цепь, в которой последовательно с дугой включена индуктивность. 215
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 213 214 215 216 217 218 219... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
