Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 209 210 211 212 213 214 215... 295 296 297
|
|
|
|
быстром увеличении длины дуги. В течение первого после поджига полупериода напряжение на дуге быстро увеличивается, во втором полупериоде оно остается приблизительно постоянным, однако эффективное значение тока существенно уменьшается по сравнению с первым полупериодом. После второго перехода через нуль дуга погасает: ток прекращается, а напряжение становится равным ЭДС (штриховая кривая). Подобным же образом можно исследовать влияние периодического изменения длины дуги на а и / (например, вследствие механизма шунтирования). Один из возможных вариантов дифференциальной юльт-амперной характеристики дуги в этом случае имеет вид du/dr = (u/i)di/dr bu{u^/f 1) + u{dl/di)(di/dr). где /(/) заданная периодическая функция, выражающая зависимость длины дуги от силы тока. В качестве простейшего случая можно положить / = ///^ = М fecos ( -у Ш ), О ife 1. max При Л = О длина дуги постоянна, при k У О длина максимальна при i = i и минимальна при / = 0. max Рис. 7.9. Погасание дуги при увеличении ее длины: а ^ 8; b ^ \0; ф 1.2: Л = 1: Рис. 7.10. Погасание дуги и процесс восстановления напряжения: а = 10; 6 = 50; = 0.1: ^ I 10^; k = 1 2П
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 209 210 211 212 213 214 215... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
|
|
|
