Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 201 202 203 204 205 206 207... 295 296 297
|
|
|
|
Рис. 7.4. Схема электрической цепи Используя уравнение динамической характеристики (7.10) и производя преобразования, получим du/dr v\ dy/dr = 1; dv/dr = g[asln (г + (p) z{d exp by ^ f) -(7.11) —2— db{u Dexp 61/ u(dc exp 61/ + 1)]. Краевые условия для этой системы ставятся следующим образом. Условия для и и у аналогичны рассмотренным выше: и{0) = иЫ) = 1/(0) = у{тг) = 0.(7.12) Теперь надо определить краевые условия для с;. Так как и не имеет разрыва в точках 0. тг, то и / . согласно (7.10). не имеет разрыва д в этих точках, т.е. i (0) = / (тг) = 0. или / (-0) = i (+0) = 0. дддд где -О и +0 означают подход к точке О слева и справа. Тем самым рассматривается поведение функщ1й в окрестности одной точки 0. Это возможно благодаря тому, что режим считается установившимся. Если du/dri-O) ^ du/driO), то /^(-0) ^ /^(0). так как = Ц/х^) х du/dr, т.е. кривая тока в емкости имеет разрыв в точке 0. Тогда кривая общего тока цепи / должна иметь разрыв в точке 0. Однако этого быть не может, так как в цепи имеется индуктивность и разрыв кривой тока I привел бы к бесконечно большому напряжению на индуктивности. Таким образом, должно выполняться условие du/dri-O) = = du/driO), или du/dr{0) = du/dr(ir). Это приводит к следующему условию для v: v{0) = v{it), или v{0) + у(тг) = 0.(7.13) 203
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 201 202 203 204 205 206 207... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
