Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 199 200 201 202 203 204 205... 295 296 297
|
|
|
|
при а 2 ток в цепи вблизи перехода через нуль весьма мал и увеличивается значительно медленнее, чем при синусоидальной форме кривой тока. На рис. 7.2, г видно сильное "затягивание" кривой тока в начале полупериода (и связанное с ним смещение максимума кривой тока к концу полупериода). Значение а = 2 является критическим. При а 2 горение дуги становится прерывистым, т.е. при большом Ь существуют отрезки времени, в течение которых сила тока близка к нулю. Рассмотрим подробнее результаты расчетов при а = = 1,6 (рис, 7.2, в). В точке О напряжение на дуге очень быстро увеличивается до ЭДС источника питания которая в этот момент равна ^^sin "р. Ток дуги тоже быстро увеличивается (рис. 7.2, е). Однако столб дуги к этому моменту времени уже в значительной степени деионизован и проводимость его мала, поэтому значение пика тока вблизи точки О мало. Поскольку вблизи этой точки тепловые потери столба дуги превышают тепловыделение в дуге, проводимость столба продолжает падать и сила тока также уменьшается, несмотря на увеличение напряжения на дуге, которое в это время практически совпадает с ЭДС источника. Однако затем тепловыделение в дуге начинает преобладать над тепловыми потерями и сила тока увеличивается. Начиная с точки В, напряжение приобретает типично дуговой характер, а сила тока резко увеличивается. Таким образом, в течение отрезка времени ОВ существует так называемая "пауза тока". 2. Рассмотрим цепь, содержащую только активное сопротивление и дугу. Как и в предыдущем случае, при 6 = О напряжение и ток имеют синусоидальную форму, а профиль энтальпии не зависит от времени. При достаточно больших Ь горение дуги принимает прерывистый характер (рис. 7.2, лс). Ог начала полупериода до точки А сила тока дуги очень мала, а напряжение на разрядном промежутке практически равно ЭДС источника. В этот отрезок времени дуга представляет собой большое активное линейное сопротивление. Нелинейные свойства дуги начинают проявляться с точки А, Сила тока резко возрастает, напряжение на дуге уменьшается. В точке В сила тока опять снижается почти до нуля, а напряжение на дуге становится равным ЭДС, т.е. с точки В и до конца полупериода сопротивление дугового промежутка опять приобретает линейный характер. Следовательно, при горении дуги в безындуктивной (или малоиндуктивной) цепи возникает "пауза тока" В А, Длительность "паузы тока" при достаточно больших Ь зависит от а и уменьшается с увеличением а, т.е. с ростом ЭДС по сравнению с эффективным напряжением на дуге. 201
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 199 200 201 202 203 204 205... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
