Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 192 193 194 195 196 197 198... 295 296 297
|
|
|
|
л Введем функцию N = j pdk и аппроксимируем ее линейной зависи-0 мостью N{h) = k^ih ~ Л^). Здесь имеет смысл некоторой средней плотности газа. Точный учет излучения дуги представляет собой весыиа сложную задачу даже для стационарной дуги, не говоря уже о дуге переменного тока. Поэтому в первом приближении будем считать радиационные потери q единицы объема пропорциональными энтальпии, т.е. q(h) = Таким образом, все свойства газа считаются линейными функциями его энтальпии (отсюда название "линейная теория"). Введем безразмерные величины где Л^^ = Л(0, 0) энтальпия на оси дуги в начале полупериода. В принятых предположениях уравнение энергии для дуги записывается в виде (ЭЛ/Эг) * = р Г cjk b^h/br^ * l/r(bh/br) 2т л о 9 , (7.5) где ц = El напряжение на дуге; / длина дуги. Краевыми условиями для этого уравнения являются постоянство энтальпии на границе дуги А(г^, /) = О, нулевая производная на оси (ЭЛ/Эг)-_^ = О и условие периодичности Л(г, г) = Л(г, г ♦ тг). Уравнение (7.5) решается методом разделения переменных. Положим Л = R{r)Ф{т) и после разделения переменных получим i, 2 и 2 .22 р д 1 ЭФ д д _о_ д к. Ф Ьт kh, ,2 R 1 b^R 1 bR 2 R ^^2 rR br где V параметр разделения. 194
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 192 193 194 195 196 197 198... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
