Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 191 192 193 194 195 196 197... 295 296 297
|
|
|
|
Используем этот результат для оценки членов в уравнении (7.3): у(Ър1Ъг) py{bh/br) " ' где энтальпия на оси. При реальных значениях у выполняется условие ^^/h^ 1. т.е. тепловая энергия газа в дуге намного больше его кинетической энергии. Сравнивая члены pbh/bt и Эр/Э/, получим р -I7 pcjAh;bp/bt — g)Ap; bp/btАр Здесь Ар и Ah изменения соответствующих величин за полупериод. Поскольку можно считать р = const (непроницаемые стенки канала и отсутствие осевого движения), то из уравнения (7.4) получим _А£_ pAh ^ 1 Учитывая, что для горячего газа значение к близко к 1, получим 1 1/к " 1, поэтому в первом приближении член (bp/bt) в уравнении (7.3) не учитываем. Несмотря на произведенные оценки членов, система уравнений все еще остается весьма сложной и нуждается в дальнейших упрощениях. Будем считать, что радиус дуги (проводящего канала) не меняется во времени (г = const) и определяется условием Л(г ) = Л, = ддI = const. Примем \/с = const = k^. Электропроводность газа о является сложной функцией температуры (энтальпии). Заменим реальную функцию а{Н) линейной зависимостью а = k (h-h), о 1 193
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 191 192 193 194 195 196 197... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
