Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 181 182 183 184 185 186 187... 295 296 297
|
|
|
|
Подставляя полученные выражения в (6.14) и учитывая, что l^w^ = = HI. получим Н/Н^ = [l * /jr//?j * ix^m^ /дг^) -1 Рассмотрим сначала случай с х^. Обозначая x^/R^ = и х^/х^ а^. получим .-1 Н/Н откуда 2 2Г^/^ (1 а/ * а\\ ; (6.15) tg ^ = а^/(1 а^). (6.16) Формула (6.16) указывает на принципиальную возможность регулирования фазового сдвига в пределах ^ я, где фазовый сдвиг при разомкнутой второй катушке; это соответствует изменению в пределах О оо. Формула (6.15) указывает также на возможность усиления поля в полости электрода по сравнению с приложенным. Действительно, если 1, то в некотором диапазоне изменения а имеет место соотношение Н Н^. Это объясняется ре-2о зонансными явлениями в рассматриваемой системе. Эксперименты по схеме, аналогичной приведенной на рис. 6.8, подтвердили возможность регулирования фазового сдвига с помощью емкости и получать при этом усиление магнитного поля в полости электрода, однако Рис. 6.16. Зависимость иапряжеииости магнитного поля от емкости: расчет: • — эксперимент Хс, Ом 183
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 181 182 183 184 185 186 187... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
|
|
|
