Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 166 167 168 169 170 171 172... 295 296 297
|
|
|
|
dr = _^ cpiinat) 3/2 exp 4at где r расстояние от источника до точки, в которой определяется температура; dQ интенсивность источника, равная dQ = qdSdt = qrdrd^t. Тогда 27Г / г. Т = JUL .3/2 ехр 4а/ d^tdr. ООО ср(4яа/)" Производя интегрирование с учетом (6.1), получим /АУ J7 Т = ср 1яа 1 ехр 2|2яа/ (6.2) где / = i^/^ эффективное значение силы тока. Формула (6.2) дает зависимость температуры в центре электродного пятна от времени, сюйств материала электрода (X, с, р), плотности тока, эффективного приэлектродного падения напряжения и эффективного значения силы тока. По этой формуле можно оценить допустимый с точки зрения нагрева электрода фазовый сдвиг магнитного поля относительно тока дуги. Так как фазовый сдвиг = cj/^, где временной сдвиг между нулевыми значениями тока и магнитного поля, то, задавая допустимое повышение температуры поверхности электрода в центре пятна АГ, можно определить допустимый фазовый сдвиг в предположении, что в течение времени электродное пятно неподвижно: TTCJ i2 ХАГ 1-€Хр /со (6.3) На рис. 6.4 показана зависимость допустимого фазоюго сдвига от тока дуги при разных значениях задаваемого повышения температуры и 168
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 166 167 168 169 170 171 172... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
