Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 135 136 137 138 139 140 141... 295 296 297
|
|
|
|
Приведенные рассуждения в принципе верны для всех плазмотронов с магнитной стабилизацией дугоюго разряда. Однако в зависимости ог схемы плазмотрона максимальная температура может быть получена при различных значениях расхода газа. Так, в двухдугоюм плазмотроне потери теплоты существенно меньше из-за меньшей поверхности, обтекаемой горячим газом. При этом сам уроюнь термического КПД и уроюнь температур на близких режимах значительно увеличиваются, а максимум температуры достигается при меньших расходах. На двухдугоюм плазмотроне (см. рис. 1.3) максимальная температура нагрева воздуха 6000 К достигалась при расходе 0,05 кг/с и диаметре критического сечения сопла 20 мм. При этом давление в плазмотроне составляло 0,3 МПа. Однодугоюй плазмотрон с боковым выходом газа (см. рис. 1.9) по температуре нагрева воздуха и КПД несколько уступает двухдугоюму плазмотрону. При расходе 30 г/с, силе тока 6 кА получен режим со средней температурой горячего газа 5500 К. В однодугоюм плазмотроне со смесительной камерой (см. рис. 1.2, б) тепловые потери больше и максимальная температура нагрева воздуха составляет только 4500 К. Увеличение магнитного поля юдет к росту скорости вращения разряда, что, в сюю очередь, вызывает два протиюположно действующих явления. С одной стороны, вследствие увеличения отношения тангенциальной скорости движения разряда к осеюй скорости рабочего тела растет температура в зоне за разрядом. Но этот рост имеет место только до значения Л^^ = . С другой стороны, с ростом магнитного поля растут тепловые потоки от нагретого газа в стенки и, следовательно, падает термический КПД плазмотрона. В результате зависимость h(B) должна иметь характер, показанный на рис. 4.22, причем снижение магнитной индукции ограничено условием получения тангенциальных скоростей, обеспечивающих приемлемый теплоюй режим электрода. В результате на относительно малых расходах газа трудно достигнуть режимов, соответствующих максимальным значениям выходной энтальпии. Рис. 4.22. Характер зависимости среднемассовой энтальпии рабочего тела иа выходе из плазмотрона от индукции магнитного поля 137
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 135 136 137 138 139 140 141... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
