Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 131 132 133 134 135 136 137... 295 296 297
|
|
|
|
скорость при течении вдоль камеры и электродов существенно затухает и надежно количественно оценить это затухание сейчас не представляется возможным, то отношение ^^/^^ подсчитано при тангенциальной скорости на входе в цешральную камеру, т.е. = G/{pS^), где 5^ площадь тангенциальных входных отверстий, через которые газ поступает в плазмотрон. На рис. 4.18 представлена зависимость St^ Re^(Re^ = "j^/^^). где суммарная скорость рабочего тела = и^cos а. Угол а определяется по отпечаткам на электродах. Несмотря на очень приближенный характер такого определенная суммарной скорости, построение критериев Рейнольдса и Стэнтона по скорости ведет к лучшему обобщению экспериментальных данных, из которого следует, что характерной скоростью при теплообмене со стенками в рассматриваемых нами случаях является суммарная скорость рабочего тела. Безразмерный коэффициент теплопередачи (при тех же значениях критерия Рейнольдса) больше, чем в случае течения нагретого газа в трубе, что, по-видимому, в первую очередь, является следствием интенсивной турбулизации потока дуговым разрядом. В зоне П не наблюдается существенного повышения теплоюго потока в стенку по сравнению с зоной Ш. Для объяснения этого факта оценим тепловой поток в стенку, обус/ювленный переносом заряженных частиц. Количество теплоты, отданное аноду заряженными частицами в единицу времени, ^^^дПринимая для оценок AU^ * 10 В при силе тока 3000 А, получим суммарное количество теплоты, подведенное к аноду путем переноса заряженных частиц, приблизительно 30 кВт. Если бы этот тепловой поток подводился равномерно к зоне П, то плотность теплового потока возросла бы на величину порядка Q^nDL 2,5-10^ Вт/м^. В действительности такого увеличения теплового потока в зоне П нет, по-видимому, вследствие того что определенная часть выделенного тепла уносится с продуктами разрушения электродов и часть ее передается рабочему телу. Анализ поверхности электродов после пуска указывает на то, что электрод разрушается практически только в зоне горения дуги. 133
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 131 132 133 134 135 136 137... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
