Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 128 129 130 131 132 133 134... 295 296 297
|
|
|
|
предполагаемыми значениями тепловых потоков для зоны горения дуги и зоны истечения высокотемпературного газа, можно получить потребные значения скорости перемещения дугового разрада, толщины стенки и длительности эксперимента. В экспериментах толщина стенки была выбрана с некотфым запасом и равнялась 10 мм. Длительность эксперимента составляла 0,4...0.5 с и выдерживалась системой автоматического останова с использованием реле времени. Тепловой поток измерялся следующим образом. В ряде сечений по длине были зачеканены в электрод по четыре термопары, показания которых регистрировались в течение эксперимента на осциллографе. Хромель-копелевые термопары с диаметром спая 0,5...0,8 мм заче-канивались в корпус на глубину 2 мм. Показания термопар пересчи-тывались на значения тепловых потоков без учета перетекания тепла вдоль электрода в одномерном приближении по методике, аналогичной изложенной в разд. 4.3. Полученные результаты контролировались измерениями на основе определения средней температуры всей массы анода. Для этого анод с зачеканенными в него термопарами изолировался асбестом. Показания термопар записывались как во время эксперимента (для расчета потока описанным выше способом), так и после пуска (для расчета средней температуры анода). По известной средней температуре, массе и площади соприкосновения с горячим газом определялся средний тепловой поток в стенку. Эти два метода измерения тепловых потоков совпадали с точностью до 15 %. Для измерения среднемассовой температуры газа был использован метод теплового баланса Я = р * р * Я + р .(4.36) г а к пр Здесь мощность, затраченная на повышение энтальпии рабочего тела (газа); Р^, Р^ мощность, затраченная на отвод тепла в анод и катод соответственно; Р мощность, затраченная на нагрев при пр месей до равновесной с рабочим телом температуры. С помощью уравнения (4.36) и А -Т-диаграмм для азота и примесей (в основном меди) методом последовательных приближений определялась среднемассовая температура. Распределение тепловых потоков в стенки анода по длине показывает, что на аноде могут бьпъ выделены три зоны: I -зона мини 130
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 128 129 130 131 132 133 134... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
