Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 127 128 129 130 131 132 133... 295 296 297
|
|
|
|
степенью точности (около 15...20 %) определять значения выходной энтальпии и термического КПД. В то же время можно заметить определенное систематическое расхождение между расчетными и экспериментальными значениями, состоящее в том, что теоретические значения q завышены в области, удаленной от зоны горения разряда, в среднем на 20 % и занижены в области, прилегающей к разряду. Такое расхождение, по-видимому, является следствием более интенсивного теплообмена в областях, прилегающих к зоне горения дугового разряда. 4.4, ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕПЛООБМЕНА В ПЛАЗМОТРОНАХ С ВИХРЕВОЙ ГАЗОВОЙ СТАБИЛИЗАЦИЕЙ Исследование теплообмена между газом и электродами проводилось на плазмотронах с неохлаждаемыми электродами, поскольку на плазмотронах с охлаждаемыми электродами трудно получить распределение тепловых потоков по поверхности. Использовался плазмотрон, состоящий из двух неохлаждаемых медных электродов, между которыми горела дуга, и центральной камеры. В центральной разрядной камере имелись тангенциальные отверстия, через которые вводилось рабочее тело. В описываемых экспериментах рабочим телом был азот. Число калибров электродов изменялось от 1,5 до 6. Диаметры анода и катода во всех экспериментах были равны 60 мм. Истечение газа осуществлялось через анод. Применение неохлаждаемых электродов потребовало выбора длительности эксперимента и толщины электродов таким образом, чтобы исключить разрушение электродов на участках теплообмена с высокотемпературным газом и получить возможно меньшее разрушение на участках контакта дуги со стенкой. Потребная толщина стенки и допустимая длительность эксперимента выбирались на основе следующих соображений. За время эксперимента т глубина прогрева стенки 5 должна бьпъ порядка Jar, где а коэффициент температуропроводности. Принималось, что 8 ^ Ъ iar и что в пределах толщины слоя прогрева профиль температурного поля линейный. Тогда, учитывая соотношение qr = брсАГ, выражающее баланс подведенного к стенке и поглощенного стенкой количества теплоты, задаваясь допустимым значением АГ и 129
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 127 128 129 130 131 132 133... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
