Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 119 120 121 122 123 124 125... 295 296 297
|
|
|
|
мерный тепловой поток при изотермическом безградиентном обтекании непроницаемой стенки. В условиях развитой турбулентности при Re оо выполняются условия Л, ную форму г 1 О, Zy, ~ 1 И уравнение (4.25) имеет предель i2 (4.27) Будем предполагать, как и ранее, что этот предельный случай, так называемый предельный закон теплообмена, в условиях плазмотронов реализуется уже при конечных числах Рейнольдса. Для определения Ф" необходимо знание законов изменения р/р и оо Ц^ЯИзменение р/р^. как было показано выше, описывается формулой (4.16). Найдем теперь соответствующую зависимость для qjq путем аппроксимации профиля плотности теплового потока исходя из следующих граничных условий; при = О, = 1 bqlb%j = 0; при %j \, q -= О bqlb^j = 0. Этим условиям соответствуют аппроксимирующая формула ^ = 1 35^ * 25^(4.28) и закон \Гц 1. (4.29) справедливый при отсутствии вдува и энерговыделения в пограничном слое объемными источниками теплоты. После подстановки выражений (4.16) и (4.29) в (4.27) находим 2 ' 1 (1 ДФ) (4.30) Следует обратить внимание на то, что при расчете числа Стэнтона необходимо учитывать влияние закрутки потока под действием враще 121
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 119 120 121 122 123 124 125... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
