Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 116 117 118 119 120 121 122... 295 296 297
|
|
|
|
Таким образом, можно записать fA^ = 1 * Л5Ф(5),(4.12) где Ф(5) = (2{ * 1)"'.(4.13) Значение функции Ф(5) меняется от 1 при ? = О до 1/3 при 5=1. Оценки показывают, что в представляющем практический интерес диапазоне изменения параметров в условиях плазмотронов Л 0,1. График г/г^ = /(5) показан на рис. 4.6 для Л = 0,1 и X = 1. Даже при Л = 1 принятие условия ^ ведет к максимальной погрешности в определении касательного напряжения в области 5=1, равной почти 30 %; при Л = 0,1 эта погрешность составляет лишь около 3 %. Поэтому в дальнейшем принято ^ = ^q Вычислим отношение р/р^. Для этого введем безразмерную энтальпию Л = (Л Л )/(Л -Л )(4.14) ст о ст И обозначим = (Л^ Л )/h,(4.15) о ст о где h , h значения энтальпии на стенке и за пределами ст о пограничного слоя (в ядре потока) соответственно. Тогда отношение может быть записано в форме р/р^ = 1/(ЛА0 + 1 Д0).(4.16) Будем считать, что распределение скорости и энтальпии в пределах теплового пограничного слоя подчиняется степенным законам со = и/и^ = (y/bf', h = (у/Ь^) .(4.17) Предполагая существование подобия профилей скорости и энтальпии в тепловом пограничном слое, т.е. л = л^, со = Л, из формулы (4.9) получим 118
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 116 117 118 119 120 121 122... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
