Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 115 116 117 118 119 120 121... 295 296 297
|
|
|
|
предположения могут служить экспериментальные данные, свидетельствующие о сильной турбулизации потока в зоне разряда, а также наличие сильной турбулентности течения из-за шунтирования дугового разряда, разрушакщего ламинарный подслой или нарушающего устойчивость ламинарного подслоя. Тогда формула (4.8) может быть использована для определения величины * при известных законах Профиль касательных напряжений в пограничном слое аппроксимируется кубической параболой f = rlr^ * . л/ . л/. где % = J//6, а 6 толщина динамического пограничного слоя. Коэффициенты А А находятся из граничных условий. Из определения динамического пограничного слоя и условия плавности в точке 5 = 1 имеем г = О, |3r/aS| = О, а при 5 = О величина г = 1. Уравнение движения в проекции на ось х с учетом малости электродинамических сил за пределами области электропроводности имеет вид дидиЭр Эг Интегрирование этого уравнения в окрестности стенки (w ~ О, у 0) дает г г = (Эр/Эх)(/.(4.9) ст Следовательно, при 5 = О Эг ^ 8 Эр Э? т Эх " ^' ст Указанным условиям удовлетворяет кубическая парабола f = 1 -3^2 * 25^ * Л|(1 -{)2.(4.10) При безградиентном обтекании непроницаемой стенки (Л = 0) 7 = 7^ = I -3^ * П^.(4.11) 117
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 115 116 117 118 119 120 121... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
|
|
|
