Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 114 115 116 117 118 119 120... 295 296 297
|
|
|
|
dv (4.5) где Z = оо / У. ^2 1-^ J Ж. (4.6) j/j координата нижней границу турбулентного ядра потока; о)^ = =безразмерная скорость на этой границе; г напряжение трения; т т/т закон распределения касательных напряжений по ст толщине пограничного слоя; то же для изотермического течения; / длина пути перемешивания; у ~ поперечная координата; и^, -значения скорости и плотности потока вне пограничного слоя; т ст напряжение трения на стенке. Коэффициент /3 характеризует влияние пульсаций плотности на перенос количества движения: /3 = уи Т *и у Т uvT (4.7) где и, V составляющие скорости, параллельная и перпендикулярная поверхности стенки соответственно. Штрихом обозначены пульсанион-ные величины, знаком корреляционный момент. В условиях развитой турбулентности при Re со выполняются соотношения О, /3 -" О, z -" 1 и уравнение (4.5) имеет предельную форму -4 do). (4.8) Предположим, что этот предельный случай, так называемый предельный закон сопротивления, в условиях плазмотронов реализуется уже при конечных значениях числа Рейнольдса. Обоснованием такого И6
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 114 115 116 117 118 119 120... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
