Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчет
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 110 111 112 113 114 115 116... 295 296 297
|
|
|
|
низких давлениях потери на излучение непосредственно из разряда для плазмотронов с магнитной стабилизацией дуги могут не учитываться. Для высокотемпературных плазмотронов некоторые данные по излучению дуги могут бьпъ взяты из разд. 3.4.1. Для большинства плазмотронов с вихревой стабилизацией потери на излучение невелики. Следует оценшъ также потери на излучение от самого нагретого газа. В большинстве плазмотронов температура рабочего тела за зоной дугового разряда составляет 5000...7000 К, давление 0,1...5 МПа; применяемые газы воздух, азот, гелий, аргон, водород. Оценки показывают, что в этих условиях справедливо приближение оптически тонкого слоя. Тогда отношение количеств энергии, отведенных от выделенного объема излучением и конвекцией, для цилиндрического слоя в тракте истечения нагретого газа Q /Q = а fkD/q ,(4.3) икск где о постоянная Стефана-Больцмана; а плотность конвектив-с^^к ного теплового потока. При такой оценке не учитывается подвод энергии к выделенному объему излучением от других объемов высокотемпературного газа; кроме того, принимается, что во всем этом объеме температура равна Г и не учитывается снижение температуры газа вблизи стенок. Принимая D = 5 см, находим, что для воздуха (для которого доля потерь на излучение наиболее высока по сравнению с другими рассматриваемыми рабочими телами) отношение QJQ^ составляет около 7 % при давлении в камере около 3 МПа. При оценка^ плотность конвек 7 2 тивного теплового потока принималась равной (1... 1,5)-10 Вт/м . Таким образом, для рассмотренных газов, по крайней мере до давлений в камере плазмотрона около 3 МПа и температур рабочего тела за разрядом 7000 К, основная доля потерь от горячего газа в охлаждаемые стенки приходится на конвективные. Поэтому в данном случае применимы известные методы теории конвективной теплопередачи в турбулентных потоках. В коаксиальных плазмотронах тепловые потери можно условно разделить на три составляющие: а) потери тепла непосредственно от дугового разряда через приэлектродные области: б) потери тепла в 112
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 110 111 112 113 114 115 116... 295 296 297
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
